Vedute e problemi attuali in relatività generale by P. G. Bergmann (auth.), C. Cattaneo (eds.)

By P. G. Bergmann (auth.), C. Cattaneo (eds.)

Lectures: P.B. Bergmann: difficulties of Quantization.- A. Lichnerowicz: Radiations gravitationelles et ?l?ctromagn?tiques en relativit? generale.- J.L. Synge: The geometry of space-time.- Seminars: C. Cattaneo: Grandezze relative regular in relativit? generale.- E. Clauser: Moto di particelle nell?ultima teoria unitaria einsteiniana.

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Lectures: P.B. Bergmann: difficulties of Quantization.- A. Lichnerowicz: Radiations gravitationelles et ?l?ctromagn?tiques en relativit? generale.- J.L. Synge: The geometry of space-time.- Seminars: C. Cattaneo: Grandezze relative regular in relativit? generale.- E. Clauser: Moto di particelle nell?ultima teoria unitaria einsteiniana.

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8i ,I,. il = O. ~ = eO_ e1 , Pour s u f fit, ~ue Ie champ le champ aoit A compl~tement integrable, d' apr ~ s 1 e t h a 0 r b,me de Fro ben ius, (14. 3) 1\ d~ ~ue est 6quivalente a. 4) il en vertu des ~~uations ~ui se trouvent -~ par derivation puisque dF = d wF 59 0 d A. ; - 0 id ent i- En ef f e t e3 A ~ for- ~uatre eo II e1 1\ de Maxwell . suit r~sulte : l'annulation des Pour P='2 ou 3 on obtient deux conditions v~rifiees il faut et =0 P 1\ A. 1\ dA. Lichnerowicz Par produit exterieur par k , pour p=2 et 3.

Il''o-, cl'ef'tn:\. Liohnerowioz u,.. 4) Le veoteur dx du oorrespondant, pres, tel que, pour Ie veoteur-vi- on ait la'V 1{3 = 0 a est ainsi defini a un faoteur soalaire pres, oonstant Ie long de ohaque geodesique. 4). m a ou 7T est un soalaire. 6) a (7T 2 a I ) =0 qui est a rapprooher de l'equation de oontinuite d'un milieu fluide. 4). r) et qui peut Le ohamp peut etre assimile • un Ituide de photons dont les "lignes de oourrant" trajeotoires de 1 nulle, sont des rajons eleotromagnetiques. 6). traduit une radiation bien regie par Ie o~ne eleotrom~gnetique elementaire.

F est ne- 1 a En effet s " il ne l'etait pas On pourrait choisir un rep~re orthonorme -n simultane~ent (; ) tel que l'un des vecteurs du rea soit oolineaire a. 1. 12, ... ~mr1. 6) F, ,= O. 11 vient En faisant a=m, D·t autre part lJ dtapr~s ('7. 7) ntest pas isotrope F = O. 1. relativite generale (m=3) nous etablirons = O. Ainsi si 1 enfin Ie lemme suivant Lemme. r qu'un vecteur propre 1 de uecteur propre de ~a. me CF, i~ ~a. ut et it suffit quli~ isotrope. F), =0 et les relations F = O. Inversement il e8~ vecteur propre que F soit reguliere ou singuliere.

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